Constante gravitationnelle de Gauss

La constante gravitationnelle de Gauss est un paramètre utilisé en astronomie pour les calculs de mécanique céleste effectués en unités du système astronomique (jour, masse solaire, unité astronomique) plutôt qu'en celles du Système international d'unités (seconde, kilogramme, mètre)^[1]. Ce paramètre n'est constant que pour un système donné : dans un autre système planétaire, satellite naturel ou stellaire, cette constante aurait une valeur différente. En l'absence de précision, c'est de la constante associée au Système solaire que l’on parle.

Mise en évidence

En mécanique céleste non relativiste, dans le cadre du problème à deux corps^[2] à symétrie sphérique et isolés, il existe une loi — expression newtonienne de la troisième loi du mouvement képlérien^[2] elliptique et non perturbé^[3] — qui relie la période $T$ et le demi-grand axe $a$ de l'orbite relative de l'objet secondaire de masse $m>0$ au produit $\mu$ de la masse $M>m$ de l'objet primaire par la constante $G$ de la gravitation :

{\frac {a^{3}}{T^{2}}}={\frac {\mu }{4\pi ^{2}}}\left(1+{\frac {m}{M}}\right)

.

Prenons $M$ comme unité de masse^[3] : $M=1$ ; prenons une unité de temps^[3] telle que : $T>1$ , et permettant d'exprimer le moyen mouvement $n$ de l'objet secondaire : $n={\sqrt {\frac {\mu }{a^{3}}}}$ . Considérons que la masse de l'objet secondaire est négligeable par rapport à celle de l'objet primaire^[3] ; et notons^[2] : $k^{2}=\mu$ .

Il est alors possible de définir une unité de longueur^[2] : $a=1$ , telle que^[2]^,^[3] : $n=k$ , où $k$ est la constante de Gauss.

Dans le système précité d'unités^[4] : ${\sqrt {G}}={\frac {2\pi }{T}}$ , soit^[4] : $G={\frac {4\pi ^{2}}{T^{2}}}$ .

Ainsi, $G=4\pi ^{2}$ avec $T=1$ où $T$ est l'année gaussienne^[4].

Histoire

L'éponyme de la constante de Gauss^[5]^,^{[N 1]} est Carl Friedrich Gauss (1777-1855), qui l'a proposée en 1809^[7]^,^[8]^,^[9]^,^[10] dans sa Theoria motus corporum coelestium in sectionibus conicis solem ambientum^[8]^,^[11] (« Théorie du mouvement des corps célestes parcourant des sections coniques autour du Soleil »^[12]). Gauss semble l'avoir utilisée dès 1801 afin de prédire l'orbite de Cérès, découverte le 1^er janvier par Giuseppe Piazzi et que celui-ci avait perdue de vue^[7]^,^[13]. Avant Gauss, Isaac Newton avait lui-même utilisé la constante^[14].

Dès juillet 1810, Jean-Baptiste Delambre (1749-1822) présente la constante dans son compte-rendu de l'ouvrage de Gauss pour la Connaissance des temps^[15].

En 1855, Urbain Le Verrier (1811-1877) ouvre un débat sur la question de savoir si la valeur numérique de la constante de Gauss ne devrait pas être modifiée^[16].

En 1898, Simon Newcomb (1835-1909) publie ses Tables of the Sun (« Tables du Soleil ») dans lesquelles il adopte la notation et les valeurs de la constante que Gauss avait lui-même proposées^[17]^,^[18].

En 1938 à Stockholm, la 6^e assemblée générale de l'Union astronomique internationale (UAI) adopte à l'unanimité^[19] une résolution présentée par la commission des éphémérides^[20] et fixant la constante de Gauss à k = 0,017 202 098 95 radian par jour solaire moyen pour 1900.0^[21].

En 1976 à Grenoble, la 16^e assemble générale de l'UAI adopte une recommandation en vertu de laquelle la constante de Gauss devient la^{[N 2]} « constante de définition »^[22] du système astronomique d'unités. Sa valeur reste celle adoptée en 1938^[23] et sert à définir l'unité astronomique de longueur^[24].

En 2012 à Pékin, la 28^e assemblée générale de l'UAI adopte une résolution qui redéfinit l'unité astronomique de longueur comme une « unité conventionnelle de longueur égale à 149 597 870 700 m exactement »^[25] ; cessant ainsi d'être une « constante auxiliaire de définition » servant à définir l'unité astronomique de longueur, la constante de Gauss est supprimée du système des constantes astronomiques^[25].

Dérivation par Gauss

Gauss énonce les lois qui, en mécanique céleste newtonienne, régissent le mouvement képlérien, non perturbé, d'un système de deux corps en interaction gravitationnelle.

Dans ce cadre, l'équation de l'orbite s'écrit :

r(\nu )={\frac {p}{1+e\cos(\nu )}}

,

qui est l'équation, en coordonnées polaires $(r,\nu )$ , d'une conique paramétrée par $p$ et $e$ où :

$\nu$ est l'anomalie vraie ;
$p$ est le paramètre de l'orbite ;
$e$ est son excentricité ;
$\cos$ est la fonction cosinus.

Puis il définit sa constante $k$ par^[26] :

k={\frac {g}{t{\sqrt {p}}{\sqrt {1+\mu }}}}

,

où^[27] :

$g$ est le double de l'aire balayée, dans le temps $t$ , par le rayon vecteur mené du Soleil à l'astre ;
$2p$ est le paramètre de l'orbite de l'astre ;
$\mu$ est la masse de l'astre en unité de masse solaire.

Puis Gauss considère le cas d'une orbite elliptique où $g$ , pour une période de révolution $T$ complète, est donnée par^[27] :

2\pi a^{\frac {3}{2}}{\sqrt {p}}

,

où^[27] :

$a$ est le demi-grand axe de l'orbite.

Cela lui a permis de définir $k$ par^[27] :

$k={\frac {2\pi a^{\frac {3}{2}}}{T{\sqrt {1+\mu }}}}$ .

Puis, pour définir un système d'unités et calculer la valeur de $k$ dans celui-ci, Gauss considère le cas de la Terre^[28]. Il prend — outre la masse solaire pour unité de masse^[27] — le jour solaire moyen pour unité de temps^[28] et le demi-grand axe de l'orbite de la Terre pour unité de longueur^[29]. Puis il calcule la valeur de $k$ à partir des valeurs suivantes^[30] :

$T=365,256\,383\,5$ ;
$\mu ={\frac {1}{354\,710}}$ .

Il obtient^[30] :

k=0,017\,202\,098\,95

.

Notation et valeur

Notation

La constante de Gauss est couramment notée $k$ , correspondant à la lettre K minuscule de l'alphabet latin, initiale de l'allemand Konstante (constante).

Expression

Depuis 2012, la constante de Gauss est donnée par la relation^[31] :

k={\sqrt {GM_{\mathrm {S} }}}

,

où^[31] :

$G$ est la constante de la gravitation,
$M_{\mathrm {S} }$ est la masse du Soleil,

et :

leur produit $GM_{\mathrm {S} }$ est la constante héliocentrique de la gravitation^[31].

Les valeurs^[Quoi ?] recommandées^{[réf. nécessaire]} du paramètre de masse solaires sont :

$GM_{\mathrm {S} }=1{,}327\,124\,420\,99\times 10^{20}\;(\pm \;1\times 10^{10})\;{\rm {m^{3}\cdot s^{-2}}}$
$GM_{\mathrm {S} }=1{,}327\,124\,400\,41\times 10^{20}\;(\pm \;1\times 10^{10})\;{\rm {m^{3}\cdot s^{-2}}}$

Dimension et unité

La dimension du carré de la constante de Gauss est celle de la constante de gravitation :

[k^{2}]=[G]=\mathrm {L^{3}\;M^{-1}\;T^{-2}}

,

où $[k^{2}]$ et $[G]$ sont la dimension du carré de la constante de Gauss et celle de la constante de gravitation.

La dimension de la constante de Gauss est celle de la vitesse angulaire ou pulsation :

[k]=\mathrm {T^{-1}} \cdot 1

où $\mathrm {T^{-1}}$ est la dimension d'une vitesse et $1$ la dimension d'un angle plan, grandeur adimensionnelle.

Bien que, dans le Système international d'unités, l'unité dérivée pour la vitesse angulaire, ou pulsation, soit le radian par seconde, la constante de Gauss est habituellement exprimée en radian par jour.

Valeur

Dans le système astronomique d'unités, la constante associée au Système solaire vaut :

k=0{,}017\,202\,098\,95\;A^{\frac {3}{2}}\;D^{-1}\ S^{-{\frac {1}{2}}}

avec :

${A}$ l'unité astronomique,
${D}$ le jour solaire moyen,
${S}$ la masse solaire.

Si, à la place du jour solaire moyen, on utilise l'année sidérale comme unité de temps, la valeur de $k$ est alors très proche de $2\pi$ .

Cette valeur de 0,017 202 098 95, calculée par Gauss^[12], est encore en usage.

Déterminations contemporaines

Simon Newcomb la recalcule pour son Newcomb's Tables of the Sun (en).

Interprétation

La constante de Gauss représente la vitesse angulaire moyenne, en radian par jour, à laquelle une particule de masse infinitésimale se déplacerait, autour du Soleil, sur une orbite newtonienne circulaire non perturbée de rayon approximativement égal à la distance moyenne entre le Soleil et la Terre^[32].

Applications

Année gaussienne

Une année gaussienne est l'année sidérale d'une planète hypothétique d'une masse négligeable par rapport à celle du Soleil, dont l'orbite ne serait pas perturbée par les autres planètes et qui serait gouvernée par la constante gravitationnelle de Gauss (dans le cadre de la troisième loi de Kepler). De ces contraintes, on en déduit que l'année gaussienne est égale à 365,256 898 3 jours (soit 365 d 6 h 9 min 56 s).

Définition de la seconde

De 1956 à 1967, la constante gravitationnelle de Gauss est à la base de la définition internationale de la seconde. Elle fait partie du système astronomique d'unités depuis 1952.

Notes et références

Notes

↑ En anglais, Gauss's constant^[6] (« constante de Gauss ») ou Gaussian constant^[7]^,^[8]^,^[9]^,^[10] (« constante gaussienne »).
↑ La vitesse de la lumière $c$ n'est alors qu'une « constante primaire »^[22].

Références

↑ (en) « Software, Robotics, and Simulation Division », sur NASA (consulté le 18 mai 2023).
1 2 3 4 5 Capderou 2002, chap. 3, sec. 3.6, p. 131.
1 2 3 4 5 BDL 1980, p. 38.
1 2 3 MacDougal 2012, chap. 11, p. 228.
↑ Berthier, Descamps et Mignard 2021, p. 230.
↑ Harper 2011, p. 310, n. 31.
1 2 3 Lang 2013, chap. 3, sec. 3.2, p. 78.
1 2 3 MacDougal 2012, chap. 12, p. 258.
1 2 McCarthy et Seidelmann 2018, chap. 3, sec. 3.14, p. 41.
1 2 Vallado 2001, chap. 3, sec. 3.1, p. 136.
↑ Gauss 1809.
1 2 (fr) Théorie du mouvement…, trad. et notes par Edmond Dubois, éd. Arthus Bertrand, 1864 ; reprint, Jacques Gabay, 2008, (ISBN 2-87647-327-5) ; Gallica texte sur internet.
↑ Forbes 1971.
↑ Burša et Pěč 1993, p. 43.
↑ Delambre 1810.
↑ Le Verrier 1855.
↑ Simon, Chapront-Touzé, Morando et Thuillot 1997, p. 38.
↑ Newcomb 1898, p. 10.
↑ UAI 1938, p. 357.
↑ UAI 1938, p. 20.
↑ UAI 1938, p. 336.
1 2 UAI 1976, p. 58.
↑ UAI 1976, p. 61.
↑ UAI 1976, p. 58 et 61.
1 2 UAI 2012, p. 44.
↑ Baillaud 1896, chap. VII, n^o 115, p. 129 (a).
1 2 3 4 5 Baillaud 1896, chap. VII, n^o 115, p. 129.
1 2 Baillaud 1896, chap. VII, n^o 116, p. 129.
↑ Baillaud 1896, chap. VII, n^o 116, p. 129-130.
1 2 Baillaud 1896, chap. VII, n^o 116, p. 130.
1 2 3 Simon et Francou 2016, p. 7.
↑ BIPM 2006, p. 37.

Voir aussi

Bibliographie

: document utilisé comme source pour la rédaction de cet article.

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[Berthier, Descamps et Mignard 2021] Jérôme Berthier, Pascal Descamps et François Mignard (coord.), Introduction aux éphémérides et phénomènes astronomiques : supplément explicatif à la Connaissance des temps, Paris et Les Ulis, IMCCE, BDL et EDP Sciences, coll. « Références astronomiques », 2021, 2^e éd. (1^re éd. 1997), XXXII-1023 p., 24 cm (ISBN 978-2-910015-86-2 et 978-2-7598-2414-4, EAN 9782759824144, OCLC 1269479976, BNF 46879374, SUDOC 257269916, présentation en ligne, lire en ligne).

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[Simon et Francou 2016] Jean-Louis Simon et Gérard Francou, Construction des théories planétaires analytiques de l'IMCCE, Paris, IMCCE, coll. « Notes scientifiques et techniques » (n^o S103), décembre 2016, 1^re éd., 76 p., 30 cm (ISBN 2-910015-74-2, EAN 9782910015749, OCLC 1003148035, BNF 45218673, Bibcode 2016NSTIM.103.....S, lire en ligne [PDF]).

Articles connexes

Constante gravitationnelle

Liens externes

(en) Gaussian Gravitational Constant sur Wolfram ScienceWorld (en)

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[11] En anglais, Gauss's constant^[6] (« constante de Gauss ») ou Gaussian constant^[7]^,^[8]^,^[9]^,^[10] (« constante gaussienne »).

[24] La vitesse de la lumière $c$ n'est alors qu'une « constante primaire »^[22].

[1] (en) « Software, Robotics, and Simulation Division », sur NASA (consulté le 18 mai 2023).

[Capderou2002131<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;3</span>,_<abbr_class="abbr_"_title="section"_>sec.</abbr>&nbsp;3.6-2] 1 2 3 4 5 Capderou 2002, chap. 3, sec. 3.6, p. 131.

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[BerthierDescampsMignard2021230-5] Berthier, Descamps et Mignard 2021, p. 230.

[Harper2011310,_<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="note(s)"_>n.</abbr>&nbsp;31</span>-6] Harper 2011, p. 310, n. 31.

[Lang201378<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;3</span>,_<abbr_class="abbr_"_title="section"_>sec.</abbr>&nbsp;3.2-7] 1 2 3 Lang 2013, chap. 3, sec. 3.2, p. 78.

[MacDougal2012258<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;12</span>-8] 1 2 3 MacDougal 2012, chap. 12, p. 258.

[McCarthySeidelmann201841<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;3</span>,_<abbr_class="abbr_"_title="section"_>sec.</abbr>&nbsp;3.14-9] 1 2 McCarthy et Seidelmann 2018, chap. 3, sec. 3.14, p. 41.

[Vallado2001136<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;3</span>,_<abbr_class="abbr_"_title="section"_>sec.</abbr>&nbsp;3.1-10] 1 2 Vallado 2001, chap. 3, sec. 3.1, p. 136.

[Gauss1809-12] Gauss 1809.

[Theoria-13] 1 2 (fr) Théorie du mouvement…, trad. et notes par Edmond Dubois, éd. Arthus Bertrand, 1864 ; reprint, Jacques Gabay, 2008, (ISBN 2-87647-327-5) ; Gallica texte sur internet.

[Forbes1971-14] Forbes 1971.

[BuršaPěč199343-15] Burša et Pěč 1993, p. 43.

[Delambre1810-16] Delambre 1810.

[Le_Verrier1855-17] Le Verrier 1855.

[Simon_1997Simon,_Chapront-Touzé,_Morando_et_Thuillot_199738-18] Simon, Chapront-Touzé, Morando et Thuillot 1997, p. 38.

[Newcomb189810-19] Newcomb 1898, p. 10.

[UAI_1938UAI_1938357-20] UAI 1938, p. 357.

[UAI_1938UAI_193820-21] UAI 1938, p. 20.

[UAI_1938UAI_1938336-22] UAI 1938, p. 336.

[UAI_1976UAI_197658-23] 1 2 UAI 1976, p. 58.

[UAI_1976UAI_197661-25] UAI 1976, p. 61.

[UAI_1976UAI_197658_et_61-26] UAI 1976, p. 58 et 61.

[UAI_2012UAI_201244-27] 1 2 UAI 2012, p. 44.

[Baillaud1896129_(a)<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;<abbr_class="abbr_"_title="7"_><span_class="romain"_style="text-transform:uppercase">VII</span></abbr></span>,_<abbr_class="abbr"_title="numéro">n<sup>o</sup></abbr>&nbsp;115-28] Baillaud 1896, chap. VII, n^o 115, p. 129 (a).

[Baillaud1896129<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;<abbr_class="abbr_"_title="7"_><span_class="romain"_style="text-transform:uppercase">VII</span></abbr></span>,_<abbr_class="abbr"_title="numéro">n<sup>o</sup></abbr>&nbsp;115-29] 1 2 3 4 5 Baillaud 1896, chap. VII, n^o 115, p. 129.

[Baillaud1896129<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;<abbr_class="abbr_"_title="7"_><span_class="romain"_style="text-transform:uppercase">VII</span></abbr></span>,_<abbr_class="abbr"_title="numéro">n<sup>o</sup></abbr>&nbsp;116-30] 1 2 Baillaud 1896, chap. VII, n^o 116, p. 129.

[Baillaud1896129-130<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;<abbr_class="abbr_"_title="7"_><span_class="romain"_style="text-transform:uppercase">VII</span></abbr></span>,_<abbr_class="abbr"_title="numéro">n<sup>o</sup></abbr>&nbsp;116-31] Baillaud 1896, chap. VII, n^o 116, p. 129-130.

[Baillaud1896130<span_class="nowrap"><abbr_class="abbr_"_title="chapitre(s)"_>chap.</abbr>&nbsp;<abbr_class="abbr_"_title="7"_><span_class="romain"_style="text-transform:uppercase">VII</span></abbr></span>,_<abbr_class="abbr"_title="numéro">n<sup>o</sup></abbr>&nbsp;116-32] 1 2 Baillaud 1896, chap. VII, n^o 116, p. 130.

[SimonFrancou20167-33] 1 2 3 Simon et Francou 2016, p. 7.

[BIPM_2006BIPM_200637-34] BIPM 2006, p. 37.

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